分析挥发分量间的关系煤粉一样的煤颗粒在小于SOres的时间内加热到1000℃以下的一个已知的热解温度，并使这些颗粒在此温度下热解达100ms，然后将它们迅速淬熄。
应当精确地了解加热的时间及热解的时间和温度。而且特别重要的是不要假定挥发分的数量(即颗粒的失重)会等于煤和炭的工业分析挥发分含量的差值。
选择了用炭的干燥无灰基工业分析挥发分份额与碳化温度的关系线图;文献将在900℃和在给定碳化温度下煤的失重的差值与碳化温度作图，用以表示试验结果与900℃这一任意选定的温度下煤的热解特性的关系。
近几十年来，煤的热分解研究是世界上十分活跃的研究领域之一。这不仅由于热分解是煤的燃烧过程的一个重要的初始过程，对着火有极大的影响，也因为它是煤的其它转换过程如气化、液化、精炼等的重要步骤，同时与污染物的形成也有密切的联系。
即假定煤由非活性结构和活性结构两部分组成。前者不参加热解，后者则以下述方式进行反应：水和二氧化碳首先析出，煤粒同时转变成中间物--变形原浆，继而参与进一步反应生成轻的气体产物、重烃类气体与焦油。
当煤热解时，一个链的断裂需要一定量的能量，因此对于煤种，相同的链断裂需要相同的能量。而在同样的颗粒温度下，对煤种中的相同的官能团。
当加热速度高、粒径小时，着火是非均相的;而在大的加热速度下，对于所有粒径，都是均相多相联合着火方式。
物体应该具有怎样的形状才能使流体绕过它流动时受到尽可能小的阻力，即阻力损失较小，动能消耗较经济。
工程上较常遇到的不良绕体是圆柱体。由于流体有粘性和圆柱有限长，流线不可能贴着圆柱表面流动。
大量的试验研究E18,40～423表明，高挥发分煤易发生均相着火，而低挥发分煤则易发生多相着火。
以上结果也同时说明，在计算达到基本上完成燃尽所需的时间时，考虑粒径分布是非常重要的。
在煤粉颗粒的热解和燃烧过程中先是形成多个小气泡，这些内部气泡孔洞的表面积迅速增加，燃烧后将逐渐消耗掉有机质，因而气泡孔洞的内表面积又将减少。
文献首先给出了不均匀粒径悬浮煤粉颗粒群燃尽速率的计算方法。下面将要介绍的煤粉燃尽的计算可认为是对上述方法的扩展，包括了不同的燃烧模式，并同时考虑了扩散及表面反应速率系数的影响。
早期对煤粉着火的研究都是针对煤粉气流。人们为了控制煤尘爆炸和煤粉燃烧过程，研究了煤粉气流的较小点火能、点火温度、着火时间、可燃极限、火焰传播速度等。
将煤粉气流加热到着火温度所需的热量称为着火热。它主要用于加热煤粉和空气以及使煤中水分蒸发和过热。
将煤粉气流的流动简化为一维层流，把复杂的流体力学因素排除在外，这样处理起来较简单。文献中这类模型也较多。
文献利用煤粉气流中颗粒的热平衡来研究煤粉气流的着火。考虑了火焰锋面、外围辐射场对颗粒的辐射加热和颗粒与气相间的对流换热，得到了计算炉内颗粒着火时间的方法，并分析了辐射和回流烟气加热作用的大校
理论分析和实验研究表明，平行射流在较多方面和普通自由射流的规律性是相似的，可用同样的运动微分方程描述，用相似的研究方法去整理数据。
由此得出重要结论：沿伴随流射流轴心方向的每个横截面上，以速度差计算的动量差是一个常数，其值等于射流出口截面初始动量差。
圆形射流卷吸的流量与射流的距离(z)成正比，矩形射流的卷吸量与距离的平方根成正比。
另一方面，速度比优对浓度的衰减也有较大的影响。优越大伴随流中心浓度的衰减越快，因为这时速度相差大，混合好，扩散快，能及时给已着火的煤粉供给足够的空气，对于褐煤和烟煤的燃烧是有利的。
理意义是表示气流向前运动的能力，轴向速度越大，前进能力越强。在极端情况下，叫硼，非常大，成为无旋转的直射流。
首先研究两股射流动量相等、喷口直径相同的正对冲射流的流动过程。射流互相撞击后，有一个挤压和转向的过程，向着与初始射流相垂直的方向均匀流去，而且很对称，这是在一个很大的自由空间内的理想流动过程。
交错对冲射流在锅炉燃烧技术中广泛应用的另一个例子是，四角布置直流燃烧器的射流，它能使炉膛中心形成一个直径较大的旋转气流。
由于锅炉容量的增大，燃烧器的个数、高度以及一、二、三次风之间的距离都在变化，比上述的伴随流复杂得多。
